Успешное подключения к БД.

-------------------
Вы знаете, как устроен наш мир?


Механика 4 мерного пространства
Обозначения и сокращения
Пребразования евклидова пространства
Пребразования галилеева пространства
Метрики галилеева пространства
Симметрии в галилеевом пространстве
Преобразования галилеевых векторов
Преобразования галилеевых тензоров
Сопряженные векторы и волнове метрики галилеева пространства
Пространства механики
Механика и законы движения
Детерминизм, обратимость и инверсия осей координат
Галилеева механика
Три закона ньютона
Уравнение распространения волны
Слабые метрические поля
Классческая механика
Релятивизм классической механики
Четвёртое измерение в KM
Скалярное потенциальное поле
Скалярное поле сопротивления среды
Векторное потенциалное поле
Дорелятивиская механика ч1
Дорелятивиская механика ч2
Дорелятивистские преобразования векторов
Дорелятивистские преобразования тензоров
Интерпретация DRPTK для координат
Уравнение волны в пространстве RGM
Пространство SET
Лоренцевы преобразования

---Load files---
Совет: если изображения отображаются неправильно, попробуйте очистить кеш браузера!
Поиск на странице - нажмите "Ctrl+F", Поиск на сайте - поле ввода "Яндекс-Найти" на "шапке",
Поиск в интернете - 1) выделите текст, 2) нажмите правую клавишу мыши и 3) выберите поисковик.

С О Д Е Р Ж А Н И Е

------- Тимин В.А. (mail: timinva@yandex.ru) Дата последней загрузки: August 05 2019. -------
Ссылка на этот материал: interpretaciya-DRPTK-dlya-koordinat.htm)


Интерпретация РГПТК для координат

(Продолжение

Л1: Дорелятивистская механика,ч1
Л2:
Дорелятивистская механика,ч2)

Напрашиваются вопросы: что означают новые координаты t' и r' (см. Л1.14)

t' = tv0i · x,

x' = xvi0 · t.

(1)

прямого преобразования координат? Тем более, как соотнести обратное преобразование координат (см. Л1.16) с прямым (1)

t = (t' + v0i x'/c2)/(1– (v0i /c)2),

x = (x' + v0i t')/(1– (v0i /c)2).

(2)

Геометрически изображение данного преобразования координат можно видеть на рис. 1:

Рис. 1. Преобразования координат группы дорелятивистских преобразований координат. Необходимо учитывать, что значение параметра преобразования v0 здесь очень маленькое и отклонения новых осей координат t' и x' от старых t и x соответственно тоже очень малы. Отмечу особо: если бы мы изобразили просто смещение начала новой с.к. в точку O'', то новые координатные оси были бы расположены просто параллельно старым (выделены красным цветом). При галилеевых преобразованиях с некоторой начальной скоростью v0 новые координатные оси уже не могут располагаться параллельно старым – в нашем случае это линии Ot' и Ox'. Диагональная линия соответствует характеристической скорости c. Линии OC+ и OC (делены голубым цветом) соответствуют траектории распространения информационных сигналов (далее – ИС) с характеристической скоростью c. Масштабы на данном рис. не соблюдены.

С координатой x' вроде бы все ясно – это расстояние от некоторой точки A до оси t' движущейся с.о. параллельно оси x. Это преобразование совпадает с галилеевыми преобразованиями координат и классической, и галилеевой механик.  

Но что означает новое запаздывающее значение времени t' = tv0i /c2· xi? Почему новое "время" зависит от координаты r? Здесь запаздывание ∆t равно

t = – v0i xi/c2.

(3)

где v0i – скорость движущейся с.о.,

t и x – время и координата точки A,

c – некий скоростной параметр пространства–времени, или универсальная скорость – скорость распространения информации (ИС).

Как можно объяснить это запаздывание? Попробуем сделать это.

Если смотреть по рис.1, то это, по аналогии с предыдущим, расстояние от той же точки A до оси x' движущейся с.о. параллельно оси t. По своей форме выражение t' = t vx/c2 говорит о каком–то запаздывании отсчета времени в точке с координатой (t, x) новой с.о. по сравнению с покоящейся.

Рассмотрим, как можно вообще разметить координаты.

Первый способ – с точки зрения абсолютного наблюдателя с помощью абсолютных часов и линейки. При этом способе ни длина линейки, ни скорость хода часов не зависят от их движения. Поэтому преобразования координат полностью совпадают с ГПТК. Это не может соответствовать РГПТК.

Второй способ не опирается на абсолютные линейку и часы. Этот способ основан на процессе распространения информационного сигнала со скоростью c из точки O в обоих направлениях. На рис. 1 этот ИС распространяется вдоль двух диагоналей координатной плоскости (выделены голубым цветом), причем в любой с.к. эти линии являются инвариантами.

Рассмотрим распространение информационного сигнала на рис. 2. Этот рисунок во многом повторяет рис. 1, но уже содержит две полуплоскости, чтобы было видно траекторию распространения ИС в обоих направлениях – и вперед, и назад.

В исходной с.к. O траекторией ИС являются линии OC+ и OC. Расстояние между ними в момент времени tA определяется линией OO+ - параллельно оси x, причем отрезки слева и справа от оси t равны: OOA = OAO+: скорости распространения ИС в обоих направлениях равны.

Если бы мы находились в галилеевой с.к., то траектория того же ИС не изменилась бы и определялась бы теми же самыми линиями OC+ и OC. Расстояние между ними в момент времени tA определялась бы той же линией OO+ - параллельно оси x, но отрезки слева и справа от оси t' уже были бы не равны: OO'A > O'AO+, а скорости распространения ИС в обоих направлениях определялись бы по правилам сложения скоростей в галилеевом пространстве. Это говорит о том, что в галилеевом пространстве нет какой-то характеристической скорости.

В дорелятивистском пространстве траектория тех же ИС также не изменится и определяется теми же самыми линиями OC+ и OC. Но ось x' изменила свое положение (см. рис. 2) и она уже не параллельна оси x (1). В результате для движущейся с.о. линия, соединяющая два сигнала, распространяющихся в разные стороны, также изменится и будет располагаться параллельно оси x'. На рис. 2 для момента времени t'A это отрезок O'O'+ (выделена синим цветом). Можно доказать, что для очень малых b отрезки слева и справа от точки O'A равны: O'O'A = O'AO'+. А отсюда вывод: в штрихованной с.о. скорость распространения ИС не зависит от состояния ее движения или покоя. Для пространственной волны это доказывается в Уравнение волны в пространстве РГМ. Если ИС распространяется со  скоростью света, то это верно для ИС.

Рис. 2. Схема определения информационного сигнала в РГМ.

Здесь t и t' – временные оси покоящейся и движущейся с.о.,
x и x' – пространственные оси покоящейся и движущейся с.о.,
O' – начало координат движущейся с.о.,
OOO+  – фронт движущихся ИС,
β = v/c – скорость движущейся с.о.

Выводы

Поэтому приходим к следующим выводам относительно ИС:

1.       Свойства пространства-времени полностью определяются свойствами распространения ИС, в частности - скоростью распространения ИС.

2.       Скорость распространения ИС постоянна и не зависит от состояния движения наблюдателя и направления распространения волны.

3.       Масштаб осей координат при РГПТК не изменяется.

4.       Она может быть основой для эталона скорости, а через нее - эталонов длины и времени, если один из них уже эталонирован. Эталон массы через длину и время, а также скорость ИС, не эталонируется.

5.       Нет никаких способов измерить собственную скорость движения ИС относительно среды распространения (пространства) в дорелятивистском пространстве как модели физического пространства классической механики.

6.       Галилеево пространство не является моделью физического пространства классической механики, несмотря на то, что пространство классической механики определяется в ней, но законы Ньютона и законы сохранения более точно формулируются в дорелятивистском пространстве.

7.       Область РГМ ограничена очень малыми скоростями по отношению к скорости распространения информационного сигнала. Область применения галилеева пространства ограничена еще более малыми скоростями, а галилеева механика в галиеевом пространстве не имеет места ни при какой скорости.

Эти принципы будут отправными положениями для дальнейшего.

 

Ссылка на этот материал: interpretaciya-DRPTK-dlya-koordinat.htm)

- - - ВЫ МОЖЕТЕ ОСТАВИТЬ ПЕРВЫЙ КОММЕНТАРИЙ! - - -


Введите логин:      Введите эл.адрес:

Введите пароль:    Ваш телефон:        

Введите Ваш комментарий:
Формулы:

(возможно использование BB-кодов для оформления комментария и кодов LaTeX для ввода формул)

Решите пример: 38 to divide on 19 =

---Load files---
Сегодня - 18_08_2019
Время переоткрытия сайта 05 ч 04 м по Гр.
Календарь
на АВГУСТ месяц 2018 г.
Пн Вт Ср Чт Пт Сб Вс
      1; 2; 3 4
5 6 7 8 9 10 11
12 13 14 15 16 17 18
19 20 21 22 23 24 25
26 27 28 29 30 31 1
(8 431)

---Load files---

---Load files---

© Все права защищены 2017-2019 При использовании материалов сайта ссылка на http://lowsofphisics.ru обязательна.

В НАЧАЛО
КОММЕНТ
В КОНЕЦ
U:4 V:7
Уникальных посетителей: 4 Просмотров: 7