-------------------
Вы знаете, как устроен наш мир?


Механика 4 мерного пространства
Пребразования евклидова пространства
Пребразования галилеева пространства
Метрики галилеева пространства
Симметрии в галилеевом пространстве
Преобразования галилеевых векторов
Преобразования галилеевых тензоров
Сопряженные векторы и волнове метрики галилеева пространства
Галилеево пространство и эффект Доплера
Уравнение волны в пространстве АИСО
Уравнение волны в галилеевом пространстве
Пространства механики
Механика и законы движения
Детерминизм, обратимость и инверсия осей координат
Галилеева механика
Три закона ньютона
Уравнение распространения волны
Слабые метрические поля
Классическая механика
Релятивизм классической механики
Четвёртое измерение в KM
Скалярное потенциальное поле
Скалярное поле сопротивления среды
Векторное потенциалное поле
Дорелятивиская механика ч1
Дорелятивиская механика ч2
Дорелятивистские преобразования векторов
Дорелятивистские преобразования тензоров
Преобразования материальных тензоров КМ
Интерпретация дорелятивистских преобразований
Пространство SET
Лоренцевы преобразования
Эксперимент майкельсона морли

---Load files---
Совет: если изображения отображаются неправильно, попробуйте очистить кеш браузера!
Поиск на странице - нажмите "Ctrl+F", Поиск на сайте - поле ввода "Яндекс-Найти" на "шапке",
Поиск в интернете - 1) выделите текст, 2) нажмите правую клавишу мыши и 3) выберите поисковик.

С О Д Е Р Ж А Н И Е

------- Тимин В.А. (mail: timinva@yandex.ru) Дата последней загрузки: August 05 2019. -------
Ссылка на этот материал: skalyarnoye-pole-soprotivleniya-sredy.htm)


Кроме истинно скалярных потенциальных полей, определяющих энергию м.о. в пространстве-времени или ее изменение, существуют и другие, похожие на скалярные, поля, которые воздействуют на м.о. В данной работе рассмотрены вопросы описания скалярных полей плотности r и напряженности E сопротивления движению материальной точки в трехмерной и четырехмерной интерпретациях.

1.    Скалярное поле плотности ρ и векторное поле напряженности Ei. Линейная зависимость силы сопротивления от скорости

Рассмотрим взаимодействие м.т. с зарядом m и скоростью движения vi с внешним скалярным полем r(r, t) с линейной зависимостью действующей силы этого поля от скорости vi:

Fi = –mrvi

(1)

Знак " минус" означает, что сила Fi является силой сопротивления: в противном случае м.о. будет бесконечно ускорятся. Поле плотности r обладает скалярными свойствами в силу скалярности единицы объема ГП и скалярности массы. Ему соответствует скалярная напряженность поля, взаимодействующего через скорость м.т.:

E = –r ®

Fi = –mEvi

(2)

У нас получился не стандартный вид поля напряженности скалярного поля. С этим не будем спорить. Единицей измерения заряда m для плотности r в [кг/м3] будет [м3/с] – поток объема в секунду или [м2×м/с] – произведение сечения на скорость.

Из определения рассматриваемого поля и зависимости силы действия этого поля на м.о. явного, непосредственного, можно сделать вывод о том, что данное силовое поле не является потенциальным.

Посмотрим, как изменяется сила взаимодействия (1) при переходе в другую галилееву систему с.о., движущуюся со скоростью v(0)i:

F 'i = –mrv'i =

= –mr(vi v(0)i) = –mrvi + mrv(0)i =

= Fi + mrv(0)i = FiF(0)i.

(3)

При положительных значениях заряда m и скоростях vi  и v(0)i рассчитанная сила уменьшается на величину F(0)i. Но в классической механике при галилеевых преобразованиях вектор силы не должен изменяться, в силу нулевого значения элемента с индексом 0. Поэтому для компенсации дополнительной разбалансирующей силы –F(0)i = –mrv(0)i в движущейся системе отсчета мы должны ввести компенсирующее силовое поле +F(0)i. Тогда:

F 'i = (FiF(0)i) + F(0)i =

= –mrv'i + mrv(0)i =

= –mr(v'iv(0)i).

(4)

Такую зависимость силы взаимодействия от скорости имеют силы с поглощением (или передачей)  м.т. части внутреннего импульса материальной среды, но без изменения массы м.т., что соответствует сопротивлению среды. Знак минус при m соответствует тому, что при положительном заряде м.о. и плотности поля сила должна быть направлена против движения, как сила сопротивления. Пример такого взаимодействия – это силы касательного трения.

Из этого можно сделать вывод, что рассматриваемое нами преобразование вектора силы с учетом компенсирующей силы на самом деле не соответствует правилам преобразования силовых векторов КМ: оно возвращает нас к векторам исходной с.о., которая воспринимается как АСО. АСО – это абстрактная интерпретация как векторного поля. Возможной материальной интерпретацией АСО может быть "сплошная" "среда".

Исходя из того, что все с.о. равноправны, мы должны сделать вывод о том, что скалярное силовое поле с напряженностью r(t,r) всегда должно рассматриваться совместно с зависящим от с.о. дополнительным силовым векторным полем Ei = rv(0)i:

r(r,t) → {r, rv(0)i} = {E, Ei},

F 'i = –mrv'i + mEi.

(5)

и что чисто скалярное силовое поле плотности E = r(r,t) будет только частным случаем более общего вида векторного поля.

В предположении, что поле {E, Ei} уже существует, силовое воздействие поля на м.о., движущийся в ней со скоростью vi будет определяться выражением:

Fi = –mrvi + mrVi.

(6)

где Vi – скорость "компенсирующего" ИСО.

Распишем (6) более подробно.

Fi = –mrvi + mrVi = –mr(viVi).

(7)

Вывод из (7) очень простой: сила, действующая на м.о. в скалярном поле плотности, пропорционально разности скоростей Vi в текущей с.о. и скорости vi м.о. Смысл поля Vi очень простой: при движении м.о. со скоростью Vi действие силового поля на нее прекращается, что соответствует скорости местной АСО. Параметр Vi может быть полем, зависимым от координаты: Vi = Vi(t, r)

Здесь имеется два вида сил. 

1) Член –mrvi соответствует силе, действующей на движущийся со скоростью vi м.о. со стороны поля. Из вида этого члена видно, что эта сила прямо пропорциональна скорости м.о. и всегда направлена против направления движения и является неконсервативной. В силу этого ее невозможно определить через какое-либо потенциальное поле. 

2) Член +mrVi, соответствующий дополнительной силе, компенсирующей эффект от движения с.о. Эта сила является внешним по отношению к м.о. и формируется независимо от его наличия или отсутствия.

Местную сопутствующую м.о. с.о. всегда можно подобрать так, что скорость Vi будет тождественно равна нулю, и эта с.о. будет соответствовать местной АСО. В этой части сила +mrVi будет обладать свойствами неконсервативной силы, но только с обратным эффектом по отношению к скорости vi м.о., компенсирующим эффект ИСО.

На поле Vi(t, r) не накладывается каких либо ограничений. Законы, которым подчиняется движение поля Vi(t, r), в данной работе нас не интересует. Но о нем можно сказать следующее: это просто векторное поле скорости движения местного АСО. Возможное ограничение – уравнения непрерывности.

(8)

где p – поле давления "АСО",

fi – поле действующих на поле "АСО" rVi(t, r) сил.

При преобразованиях координат поля напряженности (5) силового взаимодействия (6) в соответствии с (4) преобразуются по законам преобразования векторов:

(9)

что соответствует галилееву преобразованию 4–мерного вектора E ® (E, Ei) = (r, rVi), где r – скалярное поле плотности, v(0)i – скорость новой с.о., Ei – векторное поле плотности импульса силового поля.

Из (7) найдем силу F0:

(10)

Найденный результат полностью совпадает с КМ, в которой F0 º 0. Но в ней ни разу не упоминалась кинетическая энергия и закон сохранения энергии.

В данном рассмотрении на нашлось места зависимости силового воздействия непосредственно от плотности поля r(t, r), кроме пропорционального скорости. И это естественно – в силу своей не векторности такого воздействия не может быть. Такое воздействие может быть только от изменения собственной скорости м.о., в соответствии с законом сохранения энергии.

Если бы мы рассматривали еще и температуру поля и сравнивали с температурой м.о., то тогда можно было бы рассматривать зависимость взаимодействия и от разности температур. Но температура не является формой ньютоновой силы и ее рассмотрение тоже не входит в нашу тему.

Ссылка на этот материал: skalyarnoye-pole-soprotivleniya-sredy.htm)
Ссылка на другие мои материалы: сайт Vixra.com

- - - ВЫ МОЖЕТЕ ОСТАВИТЬ ПЕРВЫЙ КОММЕНТАРИЙ! - - -


Введите логин:      Введите эл.адрес:

Введите пароль:    Ваш телефон:        

Введите Ваш комментарий:
Формулы:

(возможно использование BB-кодов для оформления комментария и кодов LaTeX для ввода формул)

Решите пример: 19 делить на "девятнадцать" =

---Load files---
Сегодня - 06_12_2019
Время переоткрытия сайта 02 ч 59 м по Гр.
Календарь
на ДЕКАБРЬ месяц 2018 г.

Пн Вт Ср Чт Пт Сб Вс
    1
2 3 4 5 6 7 8
9 10 11 12 13 14 15
16 17 18 19 20 21 22
23 24 25 26 27 28 29
30 31 1 2 3 4 5
(12 031)

---Load files---
---Load files---


© Все права защищены 2017-2019 При использовании материалов сайта ссылка на http://lowsofphisics.ru обязательна.

В НАЧАЛО
КОММЕНТ
В КОНЕЦ
U:1 V:1 N:10
Уникальных посетителей за текущие сутки: 1 Просмотров: 1 Этой страницы (всего): 10