-------------------
Вы знаете, как устроен наш мир?


Механика 4 мерного пространства
Пребразования евклидова пространства
Пребразования галилеева пространства
Метрики галилеева пространства
Симметрии в галилеевом пространстве
Преобразования галилеевых векторов
Преобразования галилеевых тензоров
Сопряженные векторы и волнове метрики галилеева пространства
Галилеево пространство и эффект Доплера
Уравнение волны в пространстве АИСО
Уравнение волны в галилеевом пространстве
Пространства механики
Механика и законы движения
Детерминизм, обратимость и инверсия осей координат
Галилеева механика
Три закона ньютона
Уравнение распространения волны
Слабые метрические поля
Классическая механика
Релятивизм классической механики
Четвёртое измерение в KM
Скалярное потенциальное поле
Скалярное поле сопротивления среды
Векторное потенциалное поле
Дорелятивиская механика ч1
Дорелятивиская механика ч2
Дорелятивистские преобразования векторов
Дорелятивистские преобразования тензоров
Преобразования материальных тензоров КМ
Интерпретация дорелятивистских преобразований
Пространство SET
Лоренцевы преобразования
Эксперимент майкельсона морли

---Load files---
Совет: если изображения отображаются неправильно, попробуйте очистить кеш браузера!
Поиск на странице - нажмите "Ctrl+F", Поиск на сайте - поле ввода "Яндекс-Найти" на "шапке",
Поиск в интернете - 1) выделите текст, 2) нажмите правую клавишу мыши и 3) выберите поисковик.

С О Д Е Р Ж А Н И Е

------- Тимин В.А. (mail: timinva@yandex.ru) Дата последней загрузки: August 05 2019. -------
Ссылка на этот материал: tri-zakona-n'yutona.htm)


Динамика м.т. Законы Ньютона в галилеевой механике

Основными параметрами м.т. в динамике являются его масса (заряд), скорость и импульс, ускорение и сила, а также внешнее тензорное силовое поле в форме ее напряженности. Скалярная масса, заряд, скорость, ускорение м.т. и напряженность внешнего поля объединяются в 4–мерные параметры м.т. Скорость и ускорение определены ранее. Импульс, сила и ток определяются следующим образом:

– импульс:

Pi = (p0, pi) = m(v0, vi) = mVi,

P0 = m = const.

(14)

 

 
ток:

Ji = (j0, ji) = e(v0, vi) = eVi,

J0 = e.

(15)

        сила (m = const):

Fi = (f0, fi) = dPi/dt = mWi.

(16)

Законы Ньютона остаются в галилеевой механике без изменений.

Первый закон Ньютона и понятие инерциальной с.о.:

Fi = 0 → Wi = 0 & Vi = const.

(16а)

Второй закон Ньютона – кинематическое действие силы:

Fi = mWi, W0 = 0.

(16b)

Третий закон Ньютона для замкнутой системы:

Fnm= – Fmn.

(16c)

Но инвариантное определение 4–мерной формулировки второго закона Ньютона с дополнительной координатой t встречается с определенными трудностями, потому что в нее пространственные координаты и время входят не равноправно:

Fi = dPi/dt = mWi,

dPi = mWidt.

(17)

В них dt входит в знаменатель, а dr не входят. Было бы правильней, чтобы в это выражение для силы входили производные и по другим, пространственным, координатам:

Fi = Fi(dPi/dqj).

Наиболее просто зависимость такого рода может быть выведена из следующего инвариантного выражения:

dPi = Pij · dqj = PijVj.

(18)

Тогда:

Fi = dPi/dqj · dqj/ = Fijdqj/ = FijVj,

F0j = 0.

(19)

Здесь Vj = dqj/dτ – скорость м.т. Все, что говорилось о силовом поле ускорения Aij ранее, можно сказать и о силовом поле Fij, в предположении, что m = const.

В выражении второго закона Ньютона (13) необходимо понимать разницу между левой и правой частями уравнения. Правая часть уравнения определяет реакцию (ускорение) м.т. на действие внешней силы, а левая часть – расшифровывает эту внешнюю силу к конкретной ситуации. Эта разница определяет возможность существования различных видов сил и зарядов м.т., определяющих чувствительность к воздействию этой силы. На практике это выражается в том, что разные м.т. с одной и той же массой неодинаково реагируют на одно и то же внешнее силовое поле и получают различные ускорения в ней. Оказывается, что это различие определяется различными константами взаимодействия м.т. с силовыми полями: сила взаимодействия определяется зарядами м.т., а ускорение – массой м.т., в соответствии со вторым законом Ньютона:

Fi = mWi = e(k)E(k)i + e(k)E(k)ij Vj + …

(20)

где k – индекс заряда и ранг тензора поля напряженности

e(k)k–ый заряд м.т. (в т.ч. и масса m),

Ei, Eij – напряженности силового поля;

Jj = eVj – ток заряда м.т.;

В (20) поле Ei выступает как силовое тензорное поле напряженности, взаимодействующее с м.т. через заряд ek. Хотя поле Eij связано с динамикой движения м.т., но при этом ограничение на вид тензора Eij остается таким же, как для поля ускорения Aij, если предположить, что масса и заряд м.т. являются константами. Но если предположить, что масса м.т. или импульс p0 может изменяться, то ограничение на вид тензора силового поля Eij снимается.

Выводы

1) М.т. и с.с. являются классическими объектами галилеевой механики.

2) В ГМ отсутствуют стандартно определенные операции поднятия–опускания индексов тензоров. Как следствие, в ней невозможно определить ковариантные дифференциалы координат, скорость и импульс м.т., ускорение.

3) ГПТК является ковариантной теорией пространства и времени, но не может быть принята как полноценная теория пространства и времени, потому что основной существенный параметр  механики – кинетическая энергия и работа – в ней не определены.

 

 

Ссылка на этот материал: tri-zakona-n'yutona.htm)
Ссылка на другие мои материалы: сайт Vixra.com

- - - ВЫ МОЖЕТЕ ОСТАВИТЬ ПЕРВЫЙ КОММЕНТАРИЙ! - - -


Введите логин:      Введите эл.адрес:

Введите пароль:    Ваш телефон:        

Введите Ваш комментарий:
Формулы:

(возможно использование BB-кодов для оформления комментария и кодов LaTeX для ввода формул)

Решите пример: 80 возвести в степень 1 =

---Load files---
Сегодня - 06_12_2019
Время переоткрытия сайта 13 ч 47 м по Гр.
Календарь
на ДЕКАБРЬ месяц 2018 г.

Пн Вт Ср Чт Пт Сб Вс
    1
2 3 4 5 6 7 8
9 10 11 12 13 14 15
16 17 18 19 20 21 22
23 24 25 26 27 28 29
30 31 1 2 3 4 5
(12 031)

---Load files---
---Load files---


© Все права защищены 2017-2019 При использовании материалов сайта ссылка на http://lowsofphisics.ru обязательна.

В НАЧАЛО
КОММЕНТ
В КОНЕЦ
U:6 V:8 N:18
Уникальных посетителей за текущие сутки: 6 Просмотров: 8 Этой страницы (всего): 18